Bugün fenomen hakkında konuşacağız elektromanyetik indüksiyon. Bu fenomenin neden keşfedildiğini ve ne gibi faydalar sağladığını ortaya koyacağız.
İpek
İnsanlar her zaman daha iyi yaşamak için çabalamışlardır. Birisi bunun insanlığı açgözlülükle suçlamak için bir sebep olduğunu düşünebilir. Ancak çoğu zaman temel ev eşyalarını bulmaktan bahsediyoruz.
Ortaçağ Avrupa'sında yünlü, pamuklu ve keten kumaşların nasıl yapıldığını biliyorlardı. Ve o zamanlar insanlar aşırı pire ve bitlerden muzdaripti. Aynı zamanda, Çin uygarlığı ipeğin nasıl ustaca dokunacağını çoktan öğrendi. Ondan gelen giysiler kan emicilerin insan derisine girmesine izin vermedi. Böceklerin pençeleri pürüzsüz kumaş üzerinde kaydı ve bitler düştü. Bu nedenle Avrupalılar ne pahasına olursa olsun ipek giyinmek istediler. Tüccarlar bunun zengin olmak için başka bir fırsat olduğunu düşündüler. Bu nedenle Büyük İpek Yolu döşendi.
İstenen kumaş ancak bu şekilde acı çeken Avrupa'ya teslim edildi. Ve o kadar çok insan sürece dahil oldu ki, şehirler ortaya çıktı, imparatorluklar vergi toplama hakkı için savaştı ve yolun bazı bölümleri hala doğru yere ulaşmanın en uygun yolu.
Pusula ve yıldız
Dağlar ve çöller, ipekli kervanların yolunu kesiyordu. Bölgenin karakteri haftalarca, aylarca aynı kaldı. Bozkır kumulları yerini aynı tepelere bıraktı, geçitler birbirini takip etti. Ve insanlar değerli kargolarını teslim etmek için bir şekilde gezinmek zorunda kaldılar.
Önce yıldızlar geldi. Hangi gün olduğunu ve hangi takımyıldızların bekleneceğini bilen deneyimli bir gezgin, her zaman güneyin nerede, doğunun nerede olduğunu ve nereye gideceğini belirleyebilir. Ancak yeterli bilgiye sahip insanlar her zaman eksik olmuştur. Evet ve sonra zamanı doğru bir şekilde nasıl sayacaklarını bilmiyorlardı. Gün batımı, gün doğumu - tüm önemli noktalar bu. Ve bir kar veya kum fırtınası, bulutlu hava kutup yıldızını görme olasılığını bile dışladı.
Sonra insanlar (muhtemelen eski Çinliler, ancak bilim adamları hala bunu tartışıyorlar), bir mineralin her zaman ana noktalara göre belirli bir şekilde yerleştirildiğini fark ettiler. Bu özellik, ilk pusulayı oluşturmak için kullanıldı. Elektromanyetik indüksiyon fenomeninin keşfinden önce çok uzaktı ama bir başlangıç yapılmıştı.
Pusuladan mıknatısa
"Mıknatıs" adı, yer ismine geri döner. Muhtemelen ilk pusulalar, Magnesia tepelerinde çıkarılan cevherden yapılmıştır. Bu bölge Küçük Asya'da yer almaktadır. Ve mıknatıslar siyah taşlara benziyordu.
İlk pusulalar çok ilkeldi. Bir kaseye veya başka bir kaba su döküldü, üstüne ince bir yüzen malzeme diski yerleştirildi. Ve diskin merkezine mıknatıslanmış bir iğne yerleştirildi. Uçlarından biri her zaman kuzeyi, diğeri güneyi işaret ediyordu.
İnsanlar susuzluktan ölürken kervanın pusula için su tuttuğunu hayal etmek bile zor. Ancak yolda kalmak ve insanların, hayvanların ve eşyaların güvenli bir yere gitmesine izin vermek, birkaç ayrı hayattan daha önemliydi.
Pusulalar birçok sefer yapmış ve çeşitli doğa olaylarıyla karşılaşmıştır. Manyetik cevher aslen Asya'da çıkarılmış olmasına rağmen, elektromanyetik indüksiyon olgusunun Avrupa'da keşfedilmiş olması şaşırtıcı değildir. Bu karmaşık şekilde, Avrupalıların daha rahat uyuma isteği, fiziğin en önemli keşfine yol açtı.
Manyetik mi, elektrik mi?
On dokuzuncu yüzyılın başlarında, bilim adamları doğru akımın nasıl elde edileceğini anladılar. İlk ilkel pil yaratıldı. Metal iletkenlerden bir elektron akışı göndermek yeterliydi. İlk elektrik kaynağı sayesinde bir takım keşifler yapıldı.
1820'de Danimarkalı bilim adamı Hans Christian Oersted, manyetik iğnenin ağa dahil olan iletkenin yanında saptığını keşfetti. Pusulanın artı kutbu, akımın yönüne göre her zaman belirli bir şekilde bulunur. Bilim adamı olası tüm geometrilerde deneyler yaptı: iletken okun üstünde veya altındaydı, paralel veya dikey olarak yerleştirilmişlerdi. Sonuç her zaman aynıydı: dahil edilen akım mıknatısı harekete geçirdi. Böylece, elektromanyetik indüksiyon fenomeninin keşfi bekleniyordu.
Ancak bilim adamlarının fikri deneyle doğrulanmalıdır. Oersted'in deneyinden hemen sonra İngiliz fizikçi Michael Faraday şu soruyu sordu: "Manyetik ve Elektrik alanı sadece birbirlerini etkilerler mi yoksa daha yakından mı ilişkilidirler? Bilim adamı, bir elektrik alanı mıknatıslanmış bir nesnenin sapmasına neden olursa, mıknatısın bir akım üretmesi gerektiği varsayımını test eden ilk kişiydi.
Deneyim şeması basittir. Artık herhangi bir öğrenci bunu tekrarlayabilir. İnce bir metal tel yay şeklinde sarılmıştı. Uçları, akımı kaydeden bir cihaza bağlandı. Bobinin yanına bir mıknatıs hareket ettirildiğinde, cihazın oku elektrik alanın voltajını gösteriyordu. Böylece Faraday'ın elektromanyetik indüksiyon yasası türetildi.
deneylerin devamı
Ancak bilim adamının yaptığı tek şey bu değil. Manyetik ve elektrik alanlar yakından ilişkili olduğundan, ne kadar olduğunu bulmak gerekliydi.
Bunu yapmak için Faraday, akımı bir sargıya getirdi ve yarıçapı birinciden daha büyük olan başka bir benzer sargının içine itti. Yine elektrik indüklendi. Böylece bilim adamı kanıtladı: hareket eden bir yük aynı anda hem elektrik hem de manyetik alan üretir.
Bir mıknatısın hareketinden bahsettiğimizi vurgulamakta fayda var veya manyetik alan yayın kapalı halkasının içinde. Yani akış her zaman değişmelidir. Bu olmazsa, akım üretilmez.
formül
Faraday'ın elektromanyetik indüksiyon yasası formülle ifade edilir.
Karakterleri deşifre edelim.
ε, EMF veya elektromotor kuvveti anlamına gelir. Bu miktar bir skalerdir (yani bir vektör değildir) ve bazı kuvvetlerin veya doğa kanunlarının bir akım yaratmak için uyguladığı işi gösterir. İşin elektrik olmayan fenomenler tarafından yapılması gerektiğine dikkat edilmelidir.
Φ, kapalı bir devreden geçen manyetik akıdır. Bu değer, diğer ikisinin ürünüdür: manyetik indüksiyon vektörü B'nin modülü ve kapalı döngünün alanı. Manyetik alan tam olarak dik olmayan kontur üzerinde hareket ediyorsa, B vektörü ile yüzeyin normali arasındaki açının kosinüsü çarpıma eklenir.
Keşfin sonuçları
Bu yasayı diğerleri izledi. Sonraki bilim adamları, elektrik akımının güce, direncin iletken malzemesine bağımlılığını belirlediler. Yeni özellikler incelendi, inanılmaz alaşımlar yaratıldı. Nihayet insanlık atomun yapısını çözmüş, yıldızların doğum ve ölüm sırlarını çözmüş, canlıların genomunu açmıştır.
Ve tüm bu başarılar, büyük miktarda kaynak ve her şeyden önce elektrik gerektiriyordu. Herhangi bir üretim veya büyük Bilimsel araştırma kalifiye personel, doğrudan çalışılacak malzeme ve ucuz elektrik olmak üzere üç bileşenin mevcut olduğu yerlerde gerçekleştirildi.
Ve bu, doğa güçlerinin rotora büyük bir dönme momenti sağlayabildiği yerlerde mümkündü: büyük yükseklik farkı olan nehirler, kuvvetli rüzgarlı vadiler, aşırı jeomanyetik enerjili faylar.
ilginç ki modern yol elektrik elde etmek, Faraday'ın deneylerinden temelde farklı değildir. Manyetik rotor, büyük bir tel bobin içinde çok hızlı döner. Sargıdaki manyetik alan her zaman değişir ve üretilir elektrik.
Elbette mıknatıs ve iletkenler için en iyi malzeme seçilir ve tüm sürecin teknolojisi tamamen farklıdır. Ancak esas olan bir şey var: En basit sistemde açık olan bir ilke kullanılıyor.
yayın. Değişen bir akımla uyarılan alternatif bir manyetik alan, çevredeki boşlukta bir elektrik alanı yaratır, bu da bir manyetik alanı uyarır ve bu böyle devam eder. Karşılıklı olarak birbirini üreten bu alanlar, tek bir değişken elektromanyetik alan oluşturur - elektromanyetik dalga. Akımlı bir telin olduğu yerde ortaya çıkan elektromanyetik alan, uzayda -300.000 km/s ışık hızıyla yayılır.
manyetoterapi.Frekans spektrumunda farklı yerler radyo dalgaları, ışık, x-ışınları ve diğer Elektromanyetik radyasyon. Genellikle sürekli olarak birbirine bağlı elektrik ve manyetik alanlarla karakterize edilirler.
senkrofazotronlar.Şu anda manyetik alan, maddenin yüklü parçacıklardan oluşan özel bir formu olarak anlaşılmaktadır. Modern fizikte yüklü parçacık demetleri, onları incelemek için atomların derinliklerine nüfuz etmek için kullanılır. Manyetik alanın hareket eden yüklü bir parçacığa etki ettiği kuvvete Lorentz kuvveti denir.
Debimetreler - sayaçlar. Yöntem, Faraday yasasının manyetik alandaki bir iletken için uygulanmasına dayanmaktadır: manyetik alanda hareket eden elektriksel olarak iletken bir sıvının akışında, elektronik kısım tarafından dönüştürülen akış hızıyla orantılı bir EMF indüklenir. elektriksel bir analog / dijital sinyal.
DC jeneratör.Jeneratör modunda, makinenin armatürü harici bir momentin etkisi altında döner. Stator kutupları arasında sabit manyetik akı delici çapa Armatür sargı iletkenleri manyetik bir alanda hareket eder ve bu nedenle içlerinde yönü kuralla belirlenebilen bir EMF indüklenir " sağ el". Bu durumda, bir fırçada ikinciye göre pozitif bir potansiyel ortaya çıkar. Jeneratör terminallerine bir yük bağlanırsa, içinde bir akım akacaktır.
EMR fenomeni, transformatörlerde yaygın olarak kullanılmaktadır. Bu cihazı daha ayrıntılı olarak ele alalım.
TRANSFORMATÖRLER.) - iki veya daha fazla endüktif olarak bağlanmış sargıya sahip olan ve bir veya daha fazla alternatif akım sistemini elektromanyetik indüksiyon yoluyla bir veya daha fazla alternatif akım sistemine dönüştürmek için tasarlanmış statik bir elektromanyetik cihaz.
Dönen bir devrede endüksiyon akımının oluşumu ve uygulaması.
Elektromanyetik indüksiyon fenomeni, mekanik enerjiyi elektrik enerjisine dönüştürmek için kullanılır. Bu amaçla kullanılan jeneratörler, çalışma prensibi
düzgün bir manyetik alanda dönen düz bir çerçeve örneğinde düşünülebilir
Çerçevenin düzgün bir manyetik alanda dönmesine izin verin (B = sabit) açısal hız ile düzgün u = sabit.
Bir çerçeve alanına bağlı manyetik akı S, herhangi bir zamanda T eşittir
burada bir - ut- o sırada çerçevenin dönme açısı T(orijin, /. = 0'da a = 0 olacak şekilde seçilir).
Çerçeve döndüğünde, içinde değişken bir indüksiyon emf görünecektir.
harmonik yasasına göre zamanla değişir. EMF %" günahta maksimum ağırlık= 1, yani
Böylece, eğer homojen bir
Çerçeve bir manyetik alanda düzgün bir şekilde dönerse, içinde harmonik yasasına göre değişen değişken bir EMF ortaya çıkar.
Mekanik enerjiyi elektrik enerjisine dönüştürme işlemi geri dönüşümlüdür. Manyetik alana yerleştirilmiş bir çerçeveden bir akım geçirilirse, üzerine bir tork etki edecek ve çerçeve dönmeye başlayacaktır. Bu ilke, dönüştürmek için tasarlanmış elektrik motorlarının çalışmasına dayanmaktadır. elektrik enerjisi mekanik içine.
Bilet 5.
Maddedeki manyetik alan.
Deneysel çalışmalar, tüm maddelerin az ya da çok manyetik özelliklere sahip olduğunu göstermiştir. Herhangi bir ortama akımlı iki dönüş yerleştirilirse, akımlar arasındaki manyetik etkileşimin gücü değişir. Bu deneyim, bir maddede elektrik akımlarının oluşturduğu manyetik alanın indüksiyonunun, aynı akımların boşlukta oluşturduğu manyetik alanın indüksiyonundan farklı olduğunu göstermektedir.
Homojen bir ortamdaki manyetik alan indüksiyonunun vakumdaki manyetik alan indüksiyonundan mutlak değer olarak kaç kat farklı olduğunu gösteren fiziksel miktara manyetik geçirgenlik denir:
Maddelerin manyetik özellikleri, atomların veya atomları oluşturan temel parçacıkların (elektronlar, protonlar ve nötronlar) manyetik özellikleri tarafından belirlenir. Şu anda kurulmuştur ki manyetik özellikler protonlar ve nötronlar, elektronların manyetik özelliklerinden neredeyse 1000 kat daha zayıftır. Bu nedenle, maddelerin manyetik özellikleri esas olarak atomları oluşturan elektronlar tarafından belirlenir.
Maddeler, manyetik özelliklerinde son derece çeşitlidir. Çoğu maddede, bu özellikler zayıf bir şekilde ifade edilir. Zayıf manyetik maddeler iki büyük gruba ayrılır - paramanyetikler ve diamagnetler. Harici bir manyetik alana girdiklerinde, paramanyetik numunelerin mıknatıslanması, böylece kendi manyetik alanlarının harici alan boyunca yönlendirilmesi ve diyamanyetik numunelerin harici alana karşı mıknatıslanması bakımından farklılık gösterirler. Bu nedenle, μ > 1 paramanyetikler için ve μ diamagnets için< 1. Отличие μ от единицы у пара- и диамагнетиков чрезвычайно мало. Например, у алюминия, который относится к парамагнетикам, μ – 1 ≈ 2,1·10–5, у хлористого железа (FeCl3) μ – 1 ≈ 2,5·10–3. К парамагнетикам относятся также платина, воздух и многие другие вещества. К диамагнетикам относятся медь (μ – 1 ≈ –3·10–6), вода (μ – 1 ≈ –9·10–6), висмут (μ – 1 ≈ –1,7·10–3) и другие вещества. Образцы из пара- и диамагнетика, помещенные в неоднородное магнитное поле между полюсами электромагнита, ведут себя по-разному – парамагнетики втягиваются в область сильного поля, диамагнетики – выталкиваются (рис. 1.19.1).
Maddede manyetostatik problemler.
Manyetik özellikler maddeler - mıknatıslanma vektörü, manyetik
Bir maddenin duyarlılığı ve manyetik geçirgenliği.
Mıknatıslanma vektörü - maddenin manyetik durumunu tanımlamak için kullanılan temel bir hacmin manyetik momenti. Manyetik alan vektörünün yönü ile ilgili olarak, uzunlamasına mıknatıslanma ve enine mıknatıslanma ayırt edilir. Enine mıknatıslanma, anizotropik mıknatıslarda önemli değerlere ulaşır ve izotropik mıknatıslarda sıfıra yakındır. Bu nedenle, ikincisinde mıknatıslanma vektörünü manyetik alan kuvveti ve manyetik duyarlılık adı verilen x katsayısı cinsinden ifade etmek mümkündür:
Manyetik alınganlık - fiziksel miktar bir maddenin manyetik momenti (manyetizasyon) ile bu maddedeki manyetik alan arasındaki ilişkiyi karakterize eder.
Manyetik geçirgenlik - bir maddede manyetik indüksiyon ve manyetik alan kuvveti arasındaki ilişkiyi karakterize eden fiziksel bir nicelik.
Genellikle bir Yunan harfi ile gösterilir. Bir skaler (izotropik maddeler için) veya bir tensör (anizotropik maddeler için) olabilir.
İÇİNDE Genel görünüm bunun gibi bir tensör olarak enjekte edilir:
Bilet 6.
Mıknatısların sınıflandırılması
mıknatıslar harici bir manyetik alanda kendi manyetik alanlarını elde edebilen, yani manyetize olabilen maddelere denir. Maddenin manyetik özellikleri, maddenin elektronlarının ve atomlarının (moleküllerinin) manyetik özellikleri tarafından belirlenir. Mıknatıslar manyetik özelliklerine göre diamagnets, paramagnets ve ferromagnets olmak üzere üç ana gruba ayrılır.
1. Doğrusal bağımlı manyetikler:
1) Paramanyetler - bir manyetik alanda zayıf bir şekilde mıknatıslanan maddeler ve paramanyetlerde ortaya çıkan alan vakumdan daha güçlüdür, paramanyetlerin manyetik geçirgenliği m\u003e 1; Bu tür özellikler alüminyum, platin, oksijen vb.
paramanyetler ,
2) Diamagnets - alana karşı zayıf bir şekilde manyetize olan maddeler, yani diamagnetlerdeki alan vakumdakinden daha zayıftır, manyetik geçirgenlik m< 1. К диамагнетикам относятся медь, серебро, висмут и др.;
diamıknatıslar ;
Doğrusal olmayan bağımlılıkla:
3) ferromanyetler - manyetik alanda güçlü bir şekilde mıknatıslanabilen maddeler. Bunlar demir, kobalt, nikel ve bazı alaşımlardır. 2.
Ferromanyetler.
Arka plana bağlıdır ve gerilimin bir fonksiyonudur; var histerezis.
ve ulaşabilir yüksek değerler para- ve diamagnets ile karşılaştırıldığında.
Maddedeki bir manyetik alan için toplam akım yasası (B vektörünün dolaşım teoremi)
Burada ben ve ben "sırasıyla, isteğe bağlı bir kapalı döngü L tarafından kapsanan makro akımların (iletken akımlar) ve mikro akımların (moleküler akımlar) cebirsel toplamlarıdır. Böylece, manyetik indüksiyon vektörü B'nin keyfi bir kapalı döngü boyunca dolaşımı eşittir bunun kapsadığı iletim akımlarının ve moleküler akımların cebirsel toplamı Böylece B vektörü, hem iletkenlerdeki makroskopik akımlar (iletken akımlar) hem de mıknatıslardaki mikroskobik akımlar tarafından oluşturulan sonuç alanı karakterize eder, bu nedenle manyetik indüksiyon vektörü B'nin çizgilerinin hiçbir kaynağı yoktur ve kapalı
Manyetik alan şiddeti vektörü ve dolaşımı.
Manyetik alan kuvveti - (standart atama H), manyetik indüksiyon vektörü B ile mıknatıslanma vektörü M arasındaki farka eşit bir vektör fiziksel miktarıdır.
SI'da: manyetik sabit nerede
İki ortam arasındaki arayüzdeki koşullar
Vektörler arasındaki ilişkiyi keşfetme E Ve D iki homojen izotropik dielektrik arasındaki arayüzde (geçirgenlikleri ε 1 ve ε 2 olan) sınırda ücretsiz ücretlerin yokluğunda.
Vektörün izdüşümlerini değiştirme E vektör projeksiyonları D, bölü ε 0 ε, elde ederiz
iki dielektrik arasındaki arayüzde ihmal edilebilir yükseklikte düz bir silindir oluşturun (Şekil 2); silindirin bir tabanı birinci dielektrikte, diğeri ikincidedir. ΔS'nin tabanları o kadar küçüktür ki, her birinin içinde vektör D aynısı. Bir dielektrikteki elektrostatik alan için Gauss teoremine göre
(normal N Ve N" silindirin tabanlarının karşısında). Bu yüzden
Vektörün izdüşümlerini değiştirme D vektör projeksiyonları E, ε 0 ε ile çarpılır, elde ederiz
Bu nedenle, iki dielektrik ortam arasındaki arayüzden geçerken, vektörün teğetsel bileşeni E(Е τ) ve vektörün normal bileşeni D(D n) sürekli değişir (bir sıçrama yaşamaz) ve vektörün normal bileşeni E(E n) ve vektörün teğet bileşeni D(D τ) bir sıçrama yaşar.
Kurucu vektörler için (1) - (4) koşullarından E Ve D bu vektörlerin çizgilerinin bir kırılma (kırılma) yaşadığını görüyoruz. α 1 ve α 2 açılarının nasıl ilişkili olduğunu bulalım (Şekil 3'te α 1 > α 2). (1) ve (4) kullanılarak, E τ2 = E τ1 ve ε 2 E n2 = ε 1 E n1 . vektörleri ayrıştıralım E 1 Ve E2 arayüzde teğetsel ve normal bileşenlere ayrılır. Şek. 3 bunu görüyoruz
Yukarıda yazılan koşulları dikkate alarak, gerilim çizgilerinin kırılma yasasını buluruz. E(ve dolayısıyla yer değiştirme çizgileri D)
Bu formülden, daha yüksek geçirgenliğe sahip bir dielektrik girerken, hatların olduğu sonucuna varabiliriz. E Ve D normalden uzaklaş.
Bilet 7.
Atom ve moleküllerin manyetik momentleri.
Temel parçacıkların bir manyetik momenti vardır, atom çekirdeği, atomların ve moleküllerin elektron kabukları. Kuantum mekaniğinin gösterdiği gibi, temel parçacıkların (elektronlar, protonlar, nötronlar ve diğerleri) manyetik momenti, kendi mekanik momentlerinin (spin) varlığından kaynaklanır. Çekirdeklerin manyetik momenti, bu çekirdekleri oluşturan proton ve nötronların kendi (spin) manyetik momentlerinden ve çekirdek içindeki yörüngesel hareketleriyle ilişkili manyetik momentten oluşur. Atomların ve moleküllerin elektron kabuklarının manyetik momenti, elektronların spin ve yörünge manyetik momentinden oluşur. Bir elektron msp'nin spin manyetik momenti, dış manyetik alan H yönünde iki eşit ve zıt yönde izdüşüme sahip olabilir. İzdüşümün mutlak değeri
burada mb = (9.274096 ±0.000065) 10-21erg/gs - Boron manyeton burada h - Planck sabiti, e ve ben - elektronun yükü ve kütlesi, c - ışık hızı; SH, dönme mekanik momentinin H alanının yönüne izdüşümüdür. Dönme manyetik momentinin mutlak değeri
mıknatıs türleri.
MANYETİK, kendi varlığıyla belirlenen veya harici bir manyetik alan tarafından indüklenen manyetik özelliklere sahip bir madde manyetik momentler ve aralarındaki etkileşimin doğası. Dış manyetik alanın, dış alanın tersine yönlendirilmiş bir manyetik moment oluşturduğu diamagnetler ve bu yönlerin çakıştığı paramagnetler vardır.
Diamanyetler- harici bir manyetik alanın yönüne karşı mıknatıslanan maddeler. Harici bir manyetik alanın yokluğunda, diamagnets manyetik değildir. Harici bir manyetik alanın etkisi altında, bir diamagnetin her bir atomu, manyetik indüksiyon H ile orantılı ve alana doğru yönlendirilmiş bir manyetik moment I elde eder (ve bir maddenin her bir molü toplam bir manyetik moment kazanır).
Paramıknatıslar- harici manyetik alan yönünde harici bir manyetik alanda mıknatıslanan maddeler. Paramanyetikler zayıf manyetik maddelerdir, manyetik geçirgenlik birlikten biraz farklıdır.
Bir paramanyetin atomları (molekülleri veya iyonları), dış alanların etkisi altında alan boyunca yönlendirilen ve böylece dış alanı aşan bir sonuç alanı yaratan kendi manyetik momentlerine sahiptir. Paramanyetikler bir manyetik alana çekilir. Harici bir manyetik alanın yokluğunda, termal hareket nedeniyle atomların içsel manyetik momentleri tamamen rastgele yönlendirildiğinden, bir paramanyetik manyetize olmaz.
Yörüngesel manyetik ve mekanik momentler.
Bir atomdaki bir elektron çekirdeğin etrafında hareket eder. Klasik fizikte, bir daire boyunca bir noktanın hareketi L=mvr açısal momentumuna karşılık gelir, burada m parçacığın kütlesi, v hızı, r yörüngenin yarıçapıdır. Kuantum mekaniğinde, hem yarıçap hem de hız belirsiz olduğundan bu formül uygulanamaz (bkz. "Belirsizlik İlişkisi"). Ancak açısal momentumun kendisinin büyüklüğü mevcuttur. nasıl tanımlanır? Hidrojen atomunun kuantum mekaniği teorisinden, bir elektronun açısal momentum modülünün aşağıdaki ayrık değerleri alabileceği sonucu çıkar:
burada l sözde yörünge kuantum sayısıdır, l = 0, 1, 2, … n-1. Böylece, enerji gibi bir elektronun açısal momentumu nicemlenir, yani. ayrık değerler alır. L (l >>1) kuantum sayısının büyük değerleri için denklemin (40) şeklini aldığına dikkat edin. Bu, N. Bohr'un varsayımlarından başka bir şey değildir.
Hidrojen atomunun kuantum mekaniği teorisinden bir başka önemli sonuç çıkar: bir elektronun açısal momentumunun z uzayındaki herhangi bir yöne (örneğin, manyetik veya elektrik alan çizgilerinin yönüne) izdüşümü de şuna göre nicelenir: kural:
burada m = 0, ± 1, ± 2, …± l sözde manyetik kuantum sayısıdır.
Çekirdeğin etrafında hareket eden bir elektron, temel bir dairesel elektrik akımıdır. Bu akım, pm manyetik momentine karşılık gelir. Açıkçası, mekanik açısal momentum L ile orantılıdır. Bir elektronun manyetik momentinin pm mekanik açısal momentum L'ye oranına jiromanyetik oran denir. Hidrojen atomundaki bir elektron için
eksi işareti, manyetik ve mekanik momentlerin vektörlerinin zıt yönlerde yönlendirildiğini gösterir). Buradan elektronun sözde yörüngesel manyetik momentini bulabilirsiniz:
hidromanyetik ilişki.
Bilet 8.
Harici bir manyetik alanda atom. Bir atomdaki bir elektronun yörünge düzleminin devinimi.
Bir atom, indüksiyonlu bir manyetik alana sokulduğunda, akımla kapalı bir devreye eşdeğer bir yörüngede hareket eden bir elektron, bir kuvvet momentinden etkilenir:
Elektronun yörünge manyetik momentinin vektörü de benzer şekilde değişir:
| , | (6.2.3) |
Bundan şu sonuç çıkar ki, ve vektörleri ve yörüngenin kendisi süreçler vektörün yönü etrafında. Şekil 6.2, elektronun presesyonel hareketini ve yörüngesel manyetik momentini ve ayrıca elektronun ek (presesyonel) hareketini gösterir.
Bu presesyon denir Larmor presesyonu . Bu devinimin açısal hızı yalnızca manyetik alan endüksiyonuna bağlıdır ve onunla yön olarak çakışır.
| , | (6.2.4) |
İndüklenmiş yörüngesel manyetik moment.
Larmor teoremi:Manyetik alanın bir atomdaki bir elektronun yörüngesi üzerindeki etkisinin tek sonucu, yörüngenin ve vektörün devinimidir - atomun çekirdeğinden geçen eksen etrafında açısal bir hızla elektronun yörüngesel manyetik momenti manyetik alan indüksiyon vektörüne paralel.
Bir atomdaki bir elektronun yörüngesinin devinimi, akımın tersine yönlendirilmiş ek bir yörünge akımının ortaya çıkmasına neden olur. BEN:
elektron yörüngesinin vektöre dik düzleme izdüşüm alanı nerede . Eksi işareti, vektörün karşısında olduğunu söylüyor. O zaman atomun toplam yörüngesel momentumu:
| , |
diyamanyetik etki.
Diyamanyetik etki, atomların manyetik alanlarının bileşenlerinin, dış manyetik alanı zayıflatan, maddenin kendi manyetik alanlarını toplayıp oluşturduğu bir etkidir.
Diyamanyetik etki, bir maddenin atomlarının elektronları üzerindeki harici bir manyetik alanın etkisinden kaynaklandığından, diyamanyetizma tüm maddelerin karakteristiğidir.
Diyamanyetik etki tüm maddelerde meydana gelir, ancak maddenin moleküllerinin dış manyetik alan yönünde yönlendirilen ve onu artıran kendi manyetik momentleri varsa, diyamanyetik etki daha güçlü bir paramanyetik etki ve madde tarafından bloke edilir. bir paramıknatıs olduğu ortaya çıktı.
Diyamanyetik etki tüm maddelerde meydana gelir, ancak maddenin moleküllerinin dış manyetik alan yönünde yönlendirilen ve erOj'yi artıran kendi manyetik momentleri varsa, o zaman diyamanyetik etki daha güçlü bir paramanyetik etki ve madde ile örtüşür. bir paramıknatıs olduğu ortaya çıktı.
Larmor teoremi.
Bir atom indüksiyonla harici bir manyetik alana yerleştirilirse (Şekil 12.1), yörüngede hareket eden bir elektron, manyetik alan yönünde elektronun manyetik momentini oluşturmaya çalışan dönme kuvvetlerinin momentinden etkilenecektir. çizgiler (mekanik moment - sahaya karşı).
Bilet 9
9.Güçlü manyetik maddeler - ferromanyetler- kendiliğinden mıknatıslanan maddeler, yani harici bir manyetik alanın yokluğunda bile mıknatıslanırlar. Ferromanyetler, ana temsilcileri olan demire ek olarak, örneğin kobalt, nikel, gadolinyum, bunların alaşımları ve bileşiklerini içerir.
Ferromanyetler için bağımlılık J itibaren H oldukça karmaşık yükselirken H manyetizasyon Jönce hızlı büyür, sonra daha yavaş ve son olarak sözde manyetik doygunlukJ artık sahanın gücüne bağımlı değiliz.
Manyetik indüksiyon İÇİNDE= m 0 ( H+J) zayıf alanlarda artan ile hızla büyür H artması nedeniyle J, ancak güçlü alanlarda, ikinci terim sabit olduğundan ( J=J biz), İÇİNDE artışla birlikte büyür H doğrusal bir yasaya göre.
Ferromanyetlerin temel bir özelliği, yalnızca büyük m değerleri değil (örneğin, demir için - 5000), aynı zamanda m'nin bağımlılığıdır. H. Başlangıçta, m arttıkça büyür H, daha sonra maksimuma ulaşarak azalmaya başlar ve güçlü alanlar durumunda 1'e yönelir (m= B/(m 0 h)= 1+J/N,Öyleyse ne zaman J=J us = büyüme ile sabit H davranış J/H->0 ve m.->1).
Özellik ferromanyetler ayrıca onlar için bağımlılığın olduğu gerçeğinden oluşur J itibaren H(ve sonuç olarak, ve B itibaren H) ferromanyetin manyetizasyonunun tarihöncesi tarafından belirlenir. Bu fenomenin adı manyetik histerezis. Bir ferromanyeti doygunluğa mıknatıslarsanız (nokta 1 , pirinç. 195) ve ardından gerilimi azaltmaya başlayın H mıknatıslanma alanı, daha sonra, deneyimin gösterdiği gibi, bir azalma J bir eğri ile tanımlanan 1 -2, eğrinin üstünde 1 -0. -de H=0 J sıfırdan farklı, yani bir ferromıknatısta gözlenen artık mıknatıslanmaJoc. Artık mıknatıslanmanın varlığı, varlığı ile ilişkilidir. kalıcı mıknatıslar. Mıknatıslanma alanın etkisi altında kaybolur HC, mıknatıslanmaya neden olan alanın tersi bir yöne sahip olmak.
tansiyon HC isminde Zorlayıcı kuvvet.
Ters alanda daha fazla artışla, ferromanyet yeniden mıknatıslanır (eğri 3-4), ve H=-H'de doygunluğa ulaşırız (nokta 4). Daha sonra ferromanyet tekrar manyetikliği giderilebilir (eğri 4-5 -6) ve doygunluğa yeniden mıknatıslanma (eğri 6- 1 ).
Böylece, bir ferromanyete alternatif bir manyetik alanın etkisi altında, mıknatıslanma J eğriye göre değişir. 1 -2-3-4-5-6-1, hangisi denir histerezis döngüsü. Histerezis, bir ferromanyetin mıknatıslanmasının H'nin tek değerli bir fonksiyonu, yani aynı değer olmadığı gerçeğine yol açar. H birden çok değerle eşleşir J.
Farklı ferromanyetler, farklı histerezis döngüleri verir. ferromıknatıslar düşük (birkaç binde biri ile 1-2 A/cm arasında değişen) zorlayıcı kuvvetle HC(dar bir histerezis döngüsü ile) denir yumuşak, büyük (santimetre başına birkaç on ila birkaç bin amper) zorlayıcı kuvvetle (geniş bir histerezis döngüsü ile) - zor. Miktarları HC, J oc ve m max, çeşitli pratik amaçlar için ferromanyetlerin uygulanabilirliğini belirler. Bu nedenle, kalıcı mıknatıslar yapmak için sert ferromanyetler (örneğin karbon ve tungsten çelikler) ve trafo çekirdekleri yapmak için yumuşak olanlar (örneğin yumuşak demir, demir-nikel alaşımı) kullanılır.
Ferromanyetlerin başka bir temel özelliği daha vardır: Her ferromanyet için belirli bir sıcaklık vardır. Curie noktası, manyetik özelliklerini kaybettiği noktada. Numune Curie noktasının üzerinde ısıtıldığında, ferromanyet sıradan bir paramanyete dönüşür.
Ferromanyetlerin mıknatıslanma sürecine, doğrusal boyutlarında ve hacminde bir değişiklik eşlik eder. Bu fenomenin adı manyetostriksiyon.
Ferromanyetizmanın doğası. Weiss'in fikirlerine göre, Curie noktasının altındaki sıcaklıklarda ferromanyetler, harici bir mıknatıslanma alanının varlığına bakılmaksızın kendiliğinden mıknatıslanmaya sahiptir. Bununla birlikte, kendiliğinden mıknatıslanma, birçok ferromanyetik malzemenin Curie noktasının altındaki sıcaklıklarda bile mıknatıslanmadığı gerçeğiyle açık bir çelişki içindedir. Bu çelişkiyi ortadan kaldırmak için Weiss, Curie noktasının altındaki bir ferromanyetin ikiye bölündüğü hipotezini ortaya attı. Büyük sayı küçük makroskopik alanlar - etki alanları, doygunluğa kendiliğinden mıknatıslanır.
Harici bir manyetik alanın yokluğunda, bireysel alanların manyetik momentleri rastgele yönlendirilir ve birbirini dengeler, böylece bir ferromanyetin ortaya çıkan manyetik momenti sıfırdır ve ferromanyet mıknatıslanmaz. Harici bir manyetik alan, paramanyetiklerde olduğu gibi tek tek atomların değil, tüm kendiliğinden mıknatıslanma bölgelerinin manyetik momentlerini alan boyunca yönlendirir. Bu nedenle büyüme ile H manyetizasyon J ve manyetik indüksiyon İÇİNDE zaten oldukça zayıf alanlarda çok hızlı büyür. Bu aynı zamanda m'deki artışı da açıklar. kadar ferromanyetler maksimum değer zayıf alanlarda. Deneyler, B'nin R'ye bağımlılığının Şekil 1'de gösterildiği kadar yumuşak olmadığını göstermiştir. 193, ancak kademeli bir görünüme sahiptir. Bu, ferromanyetin içinde, alanların alan boyunca bir sıçrayışla döndüğünü gösterir.
Dış manyetik alan sıfıra zayıfladığında, termal hareket, alanlar gibi büyük oluşumların manyetik momentlerini hızlı bir şekilde yönünü değiştiremediğinden, ferromanyetler artık mıknatıslanmayı korur. Bu nedenle, manyetik histerezis fenomeni gözlenir (Şekil 195). Bir ferromıknatısın manyetikliğini gidermek için zorlayıcı bir kuvvet uygulanmalıdır; Ferromanyetin sallanması ve ısıtılması da manyetikliğin giderilmesine katkıda bulunur. Curie noktası, etki alanı yapısının tahribinin meydana geldiği sıcaklık olarak ortaya çıkıyor.
Ferromanyetlerde etki alanlarının varlığı deneysel olarak kanıtlanmıştır. Gözlemleri için doğrudan deneysel bir yöntem toz şekil yöntemi. Bir ferromanyetin dikkatlice parlatılmış yüzeyine ince bir ferromanyetik tozun (örneğin manyetit) sulu bir süspansiyonu uygulanır. Parçacıklar, esas olarak manyetik alanın maksimum homojen olmadığı yerlere, yani alanlar arasındaki sınırlara yerleşir. Bu nedenle, çöken toz, alanların sınırlarını çizer ve benzer bir resim mikroskop altında fotoğraflanabilir. Alanların doğrusal boyutları 10 -4 -10 -2 cm olarak ortaya çıktı.
Transformatörlerin çalışma prensibi Alternatif akımın voltajını artırmak veya azaltmak için kullanılan, karşılıklı indüksiyon olgusuna dayanır.
Birincil ve ikincil bobinler (sargılar), sırasıyla N 1 Ve N 2 tur, kapalı bir demir çekirdeğe monte edilmiştir. Birincil sargının uçları, emk ile alternatif bir voltaj kaynağına bağlı olduğundan. ξ 1 , sonra içinde alternatif bir akım belirir BEN 1 , trafo çekirdeğinde, neredeyse tamamen demir çekirdekte lokalize olan ve bu nedenle ikincil sargının dönüşlerine neredeyse tamamen nüfuz eden alternatif bir manyetik akı F yaratmak. Bu akıdaki bir değişiklik, emf'nin ikincil sargıda görünmesine neden olur. karşılıklı indüksiyon ve birincil - emf. kendi kendine indüksiyon.
Akım BEN 1 birincil sargı, Ohm yasasına göre belirlenir: burada R 1 birincil sargının direncidir. Gerilim düşümü BEN 1 R 1 direniş üzerine R Hızla değişen alanlar için 1, iki emf'nin her birine kıyasla küçüktür, bu nedenle . emf sekonder sargıda meydana gelen karşılıklı indüksiyon,
anladık emf, eksi işaretinin emf olduğunu gösterdiği ikincil sargıda ortaya çıkar. birincil ve ikincil sargılarda faz olarak zıttır.
Dönüş sayısının oranı N 2 /N 1 , emf kaç kez gösteriliyor. transformatörün sekonder sargısında primerden daha fazla (veya daha az) denir dönüşüm oranı.
Modern transformatörlerde %2'yi geçmeyen ve esas olarak sargılarda Joule ısısının açığa çıkması ve girdap akımlarının ortaya çıkması ile ilişkili olan enerji kayıplarını ihmal ederek ve enerji korunumu yasasını uygulayarak, her iki transformatördeki akım güçlerini yazabiliriz. sargılar hemen hemen aynıdır: ξ 2 BEN 2 »ξ 1 BEN 1 , ξ 2 /ξ 1 = bulun BEN 1 /BEN 2 = N 2 /N 1, yani sargılardaki akımlar, bu sargılardaki sarım sayısı ile ters orantılıdır.
Eğer N 2 /N 1 > 1, o zaman uğraşıyoruz yükseltici trafo, emf değişkenini arttırmak. ve akımın düşürülmesi (örneğin, elektriği uzun mesafelere iletmek için kullanılır, çünkü bu durumda akım gücünün karesiyle orantılı Joule ısısı için kayıplar azalır); Eğer N 2 /N 1 <1, o zaman uğraşıyoruz düşürücü trafo, emf'yi azaltmak ve artan akım (örneğin, düşük voltajda büyük bir akım gerektirdiğinden elektrik kaynağında kullanılır).
Tek sargılı transformatöre denir. otomatik dönüştürücü. Yükseltme ototransformatörü durumunda, e.m.f. sargının bir kısmına verilir ve ikincil emf. tüm sargıdan çıkarıldı. Düşürücü bir ototransformatörde, şebeke voltajı tüm sargıya ve ikincil emf'ye uygulanır. sargıdan çıkarılır.
11. Harmonik dalgalanma - bağımsız değişkene bağımlılığın bir sinüs veya kosinüs işlevi karakterine sahip olduğu bir nicelikte periyodik bir değişiklik olgusu. Örneğin, zaman içinde aşağıdaki gibi değişen bir nicelik harmonik olarak dalgalanır:
Veya, burada x değişen miktarın değeri, t zamandır, geri kalan parametreler sabittir: A salınımların genliğidir, ω salınımların döngüsel frekansıdır, salınımların tam fazıdır, başlangıçtır salınım aşaması. Diferansiyel formda genelleştirilmiş harmonik salınım
Titreşim türleri:
Sistem dengeden çıktıktan sonra sistemin iç kuvvetlerinin etkisi altında serbest salınımlar gerçekleştirilir. Serbest salınımların harmonik olması için, salınım sisteminin doğrusal olması (doğrusal hareket denklemleriyle tanımlanır) ve içinde enerji dağılımı olmaması gerekir (ikincisi sönümlemeye neden olur).
Zorlanmış salınımlar, harici bir periyodik kuvvetin etkisi altında gerçekleştirilir. Harmonik olmaları için, salınım sisteminin doğrusal olması (doğrusal hareket denklemleriyle tanımlanır) ve dış kuvvetin kendisinin zamanla harmonik bir salınım olarak değişmesi (yani, bu kuvvetin zamana bağlılığının sinüzoidal olması) yeterlidir. .
Mekanik harmonik salınım, salınım yapan bir cismin (malzeme noktası) koordinatlarının zamana bağlı olarak kosinüs veya sinüs yasasına göre değiştiği, doğrusal olmayan, düzgün olmayan bir harekettir.
Bu tanıma göre, zamana bağlı olarak koordinat değişimi yasası şu şekildedir:
burada wt, kosinüs veya sinüs işareti altındaki değerdir; w, fiziksel anlamı aşağıda açıklanacak olan katsayıdır; A, mekanik harmonik salınımların genliğidir. Denklemler (4.1), mekanik harmonik titreşimlerin ana kinematik denklemleridir.
Yoğunluk E ve indüksiyon B'deki periyodik değişimlere elektromanyetik salınımlar denir.Elektromanyetik salınımlar radyo dalgaları, mikrodalgalar, kızılötesi radyasyon, görünür ışık, ultraviyole radyasyon, x-ışınları, gama ışınlarıdır.
formül türetme
Evrensel bir fenomen olarak elektromanyetik dalgalar, Maxwell denklemleri olarak bilinen klasik elektrik ve manyetizma yasaları tarafından tahmin edildi. Kaynakların (yükler veya akımlar) yokluğunda Maxwell denklemine yakından bakarsanız, hiçbir şeyin olmama olasılığının yanı sıra, teorinin değişen elektrik ve manyetik alanlar için önemsiz olmayan çözümlere de izin verdiğini göreceksiniz. Maxwell'in vakum denklemleriyle başlayalım:
nerede bir vektör diferansiyel operatörüdür (nabla)
Çözümlerden biri en basit olanıdır.
Başka, daha ilginç bir çözüm bulmak için, herhangi bir vektör için geçerli olan vektör kimliğini şu şekilde kullanırız:
Bunu nasıl kullanabileceğimizi görmek için (2) ifadesinden girdap işlemini alalım:
Sol taraf şuna eşittir:
yukarıdaki denklemi (1) kullanarak basitleştirdiğimiz yer.
Sağ taraf şuna eşittir:
Denklemler (6) ve (7) eşittir, dolayısıyla bunlar bir elektrik alanı için vektör değerli bir diferansiyel denklemle sonuçlanır, yani
Bir manyetik alan için benzer bir diferansiyel denklemde benzer başlangıç sonuçlarının uygulanması:
Bu diferansiyel denklemler, dalga denklemine eşdeğerdir:
burada c0 dalganın boşluktaki hızıdır, f yer değiştirmeyi tanımlar.
Veya daha da basit: d'Alembert operatörü nerede:
Elektrik ve manyetik alanlar söz konusu olduğunda hızın:
Bir malzeme noktasının harmonik salınımlarının diferansiyel denklemi veya , burada m, noktanın kütlesidir; k - yarı elastik kuvvet katsayısı (k=тω2).
Kuantum mekaniğindeki harmonik osilatör, parçacık üzerinde etkili olan kuvvetleri değil, harmonik osilatörün toplam enerjisi olan Hamiltonian'ı dikkate alırken, basit bir harmonik osilatörün kuantum analoğudur ve potansiyel enerjinin karesel olarak olduğu varsayılır. koordinatlara bağlıdır. Koordinata göre potansiyel enerjinin genişlemesinde aşağıdaki terimlerin hesaplanması, anharmonik bir osilatör kavramına yol açar.
Bir harmonik osilatör (klasik mekanikte), bir denge konumundan çıkarıldığında, yer değiştirme x ile orantılı bir geri getirme kuvveti (F) ile karşılaşan bir sistemdir (Hooke yasasına göre):
burada k, sistemin sertliğini tanımlayan pozitif bir sabittir.
Doğal frekansı ω olan m kütleli bir kuantum osilatörün Hamiltoniyeni şuna benzer:
Koordinat gösteriminde , . Harmonik bir osilatörün enerji seviyelerini bulma sorunu, aşağıdaki kısmi diferansiyel denklemin kare-integrallenebilir fonksiyonlar sınıfında bir çözümü olduğu E sayılarını bulmaya indirgenir.
Uyumsuz bir osilatör, potansiyel enerjinin koordinata ikinci dereceden olmayan bir bağımlılığı olan bir osilatör olarak anlaşılır. Harmonik olmayan bir osilatörün en basit yaklaşımı, Taylor serisindeki üçüncü terime kadar olan potansiyel enerji yaklaşımıdır:
12. Yay sarkacı - bir ucu rijit bir şekilde sabitlenmiş ve diğer ucunda m kütleli bir yük bulunan, esneklik katsayısı (sertlik) k (Hooke yasası) olan bir yaydan oluşan mekanik bir sistem.
Büyük bir cisme elastik bir kuvvet etki ederek onu denge pozisyonuna geri getirdiğinde cisim bu pozisyon etrafında salınım yapar.Böyle bir cisme yay sarkacı denir. Titreşimler bir dış kuvvetten kaynaklanır. Dış kuvvetin etkisi sona erdikten sonra devam eden salınımlara serbest salınımlar denir. Bir dış kuvvetin etkisinin neden olduğu salınımlara zorlama denir. Bu durumda, kuvvetin kendisine zorlayıcı denir.
En basit durumda, bir yay sarkacı, bir yay ile bir duvara tutturulmuş, yatay bir düzlem boyunca hareket eden katı bir cisimdir.
Dış kuvvetlerin ve sürtünme kuvvetlerinin yokluğunda böyle bir sistem için Newton'un ikinci yasası şu şekildedir:
Sistem dış kuvvetlerden etkilenirse, salınım denklemi aşağıdaki gibi yeniden yazılacaktır:
Burada f(x), yükün birim kütlesi ile ilgili dış kuvvetlerin bileşkesidir.
c katsayılı salınımların hızıyla orantılı zayıflama durumunda:
Yay sarkaç dönemi:
Matematiksel bir sarkaç, ağırlıksız, uzamayan bir iplik üzerinde veya ağırlıksız bir çubuk üzerinde tek tip bir yerçekimi kuvvetleri alanında bulunan bir malzeme noktasından oluşan mekanik bir sistem olan bir osilatördür. Serbest düşme ivmesi g ile tekdüze bir yerçekimi alanında hareketsizce asılı duran l uzunluğundaki matematiksel bir sarkacın küçük doğal salınımlarının periyodu, sarkacın genliğine ve kütlesine eşittir ve bunlara bağlı değildir.
Bir yay sarkacının diferansiyel denklemi x=Асos (wot+jo).
Sarkaç denklemi
Matematiksel bir sarkacın salınımları, formun sıradan bir diferansiyel denklemi ile tanımlanır.
burada w, yalnızca sarkacın parametrelerinden belirlenen pozitif bir sabittir. bilinmeyen işlev; x(t), sarkacın o anda alt denge konumundan sapma açısıdır, radyan olarak ifade edilir; , burada L askı uzunluğudur, g serbest düşüş ivmesidir. Sarkacın alt denge konumuna yakın küçük salınımları için denklem (sözde harmonik denklem) şu şekildedir:
Küçük salınımlar yapan bir sarkaç, bir sinüzoidal boyunca hareket eder. Hareket denklemi sıradan bir ikinci dereceden kontrol olduğundan, sarkacın hareket yasasını belirlemek için iki başlangıç koşulu - iki bağımsız sabitin belirlendiği koordinat ve hız - ayarlamak gerekir:
A, sarkaç salınımlarının genliği, salınımların ilk aşaması, w, hareket denkleminden belirlenen döngüsel frekanstır. Sarkacın hareketine harmonik salınım denir.
Fiziksel bir sarkaç, herhangi bir kuvvet alanında, bu cismin kütle merkezi olmayan bir nokta veya kuvvetlerin yönüne dik olan ve içinden geçmeyen sabit bir eksen etrafında salınan katı bir cisim olan bir osilatördür. bu cismin kütle merkezi.
Askı noktasından geçen eksene göre atalet momenti:
Ortamın direnci ihmal edildiğinde, fiziksel bir sarkacın yerçekimi alanındaki salınımları için diferansiyel denklem aşağıdaki gibi yazılır:
Azaltılmış uzunluk, fiziksel bir sarkacın koşullu bir özelliğidir. Sayısal olarak, periyodu verilen fiziksel sarkacın periyoduna eşit olan matematiksel sarkacın uzunluğuna eşittir. Azaltılmış uzunluk aşağıdaki gibi hesaplanır:
Burada I askı noktasına göre atalet momenti, m kütle, a askı noktasından kütle merkezine olan mesafedir.
Bir salınım devresi, bağlı bir indüktör ve bir kapasitör içeren bir elektrik devresi olan bir osilatördür. Akım (ve gerilim) salınımları böyle bir devrede uyarılabilir.Bir salınım devresi, serbest elektromanyetik salınımların oluşabileceği en basit sistemdir.
devrenin rezonans frekansı, sözde Thomson formülü ile belirlenir:
Paralel salınım devresi
C kapasiteli bir kondansatörün bir voltaja şarj edilmesini sağlayın. Kondansatörde depolanan enerji,
Bobinde yoğunlaşan manyetik enerji maksimumdur ve şuna eşittir:
L bobinin endüktansı olduğunda, akımın maksimum değeridir.
Harmonik titreşimlerin enerjisi
Mekanik titreşimler sırasında, salınan bir cisim (veya malzeme noktası) kinetik ve potansiyel enerjiye sahiptir. Cismin kinetik enerjisi W:
Devredeki toplam enerji:
Elektromanyetik dalgalar enerji taşır. Dalgalar yayıldığında, bir elektromanyetik enerji akışı ortaya çıkar. Dalga yayılma yönüne dik olarak yönlendirilmiş S alanını seçersek, kısa bir süre Δt içinde, ΔWem enerjisi ΔWem = (we + wm)υSΔt'ye eşit alan boyunca akacaktır.
13. Aynı yönde ve aynı frekansta harmonik salınımların eklenmesi
Salınım yapan bir cisim birkaç salınım işlemine katılabilir, sonra ortaya çıkan salınım bulunmalı, yani salınımlar eklenmelidir. Bu bölümde aynı yönde ve aynı frekansta harmonik salınımları ekleyeceğiz.
Dönen genlik vektör yöntemini kullanarak, bu salınımların vektör diyagramlarını grafiksel olarak oluşturuyoruz (Şekil 1). A1 ve A2 vektörleri aynı ω0 açısal hızıyla döndükçe, aralarındaki faz farkı (φ2 - φ1) sabit kalacaktır. Dolayısıyla, ortaya çıkan salınımın denklemi (1) olacaktır.
Formül (1)'de, genlik A ve ilk faz φ sırasıyla ifadelerle belirlenir.
Bu, aynı yönde ve aynı frekansta iki harmonik salınıma katılan vücudun, toplam salınımlarla aynı yönde ve aynı frekansta bir harmonik salınım yaptığı anlamına gelir. Ortaya çıkan salınımın genliği, eklenen salınımların faz farkına (φ2 - φ1) bağlıdır.
Yakın frekanslarla aynı yöndeki harmonik salınımların eklenmesi
Eklenen salınımların genliklerinin A'ya ve frekansların ω ve ω + Δω ve Δω'ye eşit olmasına izin verin<<ω. Выберем начало отсчета так, чтобы начальные фазы обоих колебаний были равны нулю:
Bu ifadeleri toplayarak ve ikinci faktörde Δω/2 olduğunu dikkate alarak<<ω, получим
Aynı yönde yakın frekanslara sahip iki harmonik salınım eklendiğinde meydana gelen salınımların genliklerindeki periyodik değişimlere vuruş denir.
Vuruşlar, iki sinyalden birinin fazda sürekli olarak diğerinin gerisinde kalmasından kaynaklanır ve salınımların fazda meydana geldiği anlarda, toplam sinyal yükseltilir ve iki sinyalin faz dışı olduğu anlarda, Birbirini iptal et. Biriktirme listesi arttıkça bu anlar periyodik olarak birbirinin yerine geçer.
Salınım tablosu yendi
X ve y eksenleri boyunca karşılıklı olarak dik yönlerde meydana gelen, aynı frekansa ω sahip iki harmonik salınımı toplamanın sonucunu bulalım. Basit olması için, ilk salınımın ilk fazı sıfıra eşit olacak şekilde referansın orijinini seçiyoruz ve bunu (1) biçiminde yazıyoruz.
burada α, her iki salınımın faz farkıdır, A ve B, eklenen salınımların genliklerine eşittir. Ortaya çıkan salınımın yörünge denklemi, formül (1)'den t süresi çıkarılarak belirlenecektir. Toplam salınımları şu şekilde yazmak
ve ikinci denklemi ve ile değiştirerek, basit dönüşümlerden sonra, eksenleri koordinat eksenlerine göre gelişigüzel yönlendirilmiş bir elipsin denklemini buluruz: (2)
Ortaya çıkan salınımın yörüngesi bir elips şeklinde olduğundan, bu tür salınımlara eliptik polarize denir.
Elips eksenlerinin boyutları ve yönü, eklenen salınımların genliklerine ve faz farkına α bağlıdır. Bizi fiziksel olarak ilgilendiren bazı özel durumları ele alalım:
1) α = mπ (m=0, ±1, ±2, ...). Bu durumda, elips düz bir çizgi parçası haline gelir (3)
artı işareti, m'nin sıfır ve çift değerlerine karşılık gelir (Şekil 1a) ve eksi işareti, m'nin tek değerlerine karşılık gelir (Şekil 2b). Ortaya çıkan salınım, x ekseni ile bir açı yapan düz çizgi (3) boyunca meydana gelen, frekansı ω ve genliği olan harmonik bir salınımdır. Bu durumda, doğrusal olarak polarize salınımlarla uğraşıyoruz;
2) α = (2m+1)(π/2) (m=0, ± 1, ±2,...). Bu durumda, denklem şöyle görünecektir
Lissajous figürleri, karşılıklı olarak dik iki yönde aynı anda iki harmonik salınım gerçekleştiren bir nokta tarafından çizilen kapalı yörüngelerdir. İlk olarak Fransız bilim adamı Jules Antoine Lissajous tarafından incelenmiştir. Şekillerin şekli, her iki salınımın periyotları (frekansları), fazları ve genlikleri arasındaki ilişkiye bağlıdır. Her iki periyodun en basit eşitlik durumunda, rakamlar, 0 faz farkıyla veya çizgi parçalarına dejenere olan ve P / 2 faz farkı ve genliklerin eşitliği ile bir daireye dönüşen elipslerdir. Her iki salınımın periyotları tam olarak çakışmazsa, faz farkı her zaman değişir ve bunun sonucunda elips her zaman deforme olur. Lissajous rakamları, önemli ölçüde farklı dönemler için gözlenmez. Bununla birlikte, periyotlar tamsayılar olarak ilişkiliyse, o zaman her iki periyodun en küçük katına eşit bir zaman aralığından sonra hareket eden nokta tekrar aynı konuma döner - daha karmaşık bir formun Lissajous figürleri elde edilir. Lissajous figürleri, merkezi koordinatların orijini ile çakışan ve kenarları koordinat eksenlerine paralel olan ve her iki yanında salınım genliklerine eşit mesafelerde bulunan bir dikdörtgene sığar.
nerede A, B - salınım genlikleri, a, b - frekanslar, δ - faz kayması
14. Kapalı bir mekanik sistemde sönümlü salınımlar meydana gelir
Kuvvetlerin üstesinden gelmek için enerji kayıplarının olduğu
direnç (β ≠ 0) veya kapalı bir salınım devresinde,
R direncinin varlığı, titreşim enerjisinin kaybına yol açar.
iletkenlerin ısınması (β ≠ 0).
Bu durumda genel diferansiyel salınım denklemi (5.1)
x'' + 2βx' + ω0 x = 0 şeklini alır.
Logaritmik sönümleme azalması χ, ardından genlik A'nın bir e faktörü kadar azaldığı salınımların sayısının tersi olan fiziksel bir niceliktir.
PERİYODİK SÜREÇ-dinamikte geçici süreç. sistemin bir durumdan diğerine geçişini karakterize eden çıkış değerinin ya monoton olarak sabit bir değere yöneldiği ya da bir uç noktaya sahip olduğu sistem (bkz. Şekil). Teorik olarak, sonsuz uzunlukta sürebilir. A. p. örneğin otomatik sistemlerde yer alır. yönetmek.
Sistemin x(t) parametresini zaman içinde değiştirmenin periyodik olmayan işlemlerinin grafikleri: xust - parametrenin sabit durum (sınırlama) değeri
Sürecin periyodik olmadığı devrenin en küçük aktif direncine kritik direnç denir.
Aynı zamanda, devrede serbest sönümsüz salınım modunun gerçekleştiği bir dirençtir.
15. Periyodik olarak değişen harici bir kuvvetin veya periyodik olarak değişen harici bir emf'nin etkisi altında meydana gelen salınımlara, sırasıyla zorunlu mekanik ve zorunlu elektromanyetik salınımlar denir.
Diferansiyel denklem aşağıdaki formu alacaktır:
q'' + 2βq' + ω0 q = cos(ωt) .
Rezonans (fr. rezonans, lat. resono'dan - yanıt veriyorum), bir dış etkinin frekansı, özellikler tarafından belirlenen belirli değerlere (rezonans frekansları) yaklaştığında meydana gelen, zorunlu salınımların genliğinde keskin bir artış olgusudur. sistemin. Genlikteki bir artış, yalnızca rezonansın bir sonucudur ve bunun nedeni, dış (uyarıcı) frekansın, salınım sisteminin iç (doğal) frekansı ile çakışmasıdır. Rezonans fenomeninin yardımıyla çok zayıf periyodik salınımlar bile izole edilebilir ve/veya geliştirilebilir. Rezonans, tahrik kuvvetinin belirli bir frekansında salınım sisteminin bu kuvvetin hareketine özellikle tepki vermesi olgusudur. Salınım teorisindeki yanıt verme derecesi, kalite faktörü adı verilen bir nicelikle tanımlanır. Rezonans fenomeni ilk olarak Galileo Galilei tarafından 1602'de sarkaçlar ve müzik tellerinin incelenmesine adanmış çalışmalarda tanımlandı.
Çoğu insan tarafından en iyi bilinen mekanik rezonans sistemi, olağan salınımdır. Salıncağı rezonans frekansına göre iterseniz hareket aralığı artar, aksi takdirde hareket ölür. Denge durumundan küçük yer değiştirmeler aralığında yeterli doğrulukta böyle bir sarkacın rezonans frekansı aşağıdaki formülle bulunabilir:
burada g serbest düşüş ivmesidir (Dünya yüzeyi için 9,8 m/s²) ve L sarkacın askı noktasından kütle merkezine olan uzunluktur. (Daha kesin bir formül oldukça karmaşıktır ve eliptik bir integral içerir). Rezonans frekansının sarkacın kütlesine bağlı olmaması önemlidir. Sarkacı çoklu frekanslarda (daha yüksek harmonikler) sallamamanız da önemlidir, ancak bu, temelin kesirlerine (düşük harmonikler) eşit frekanslarda yapılabilir.
Zorlanmış salınımların genliği ve fazı.
Zorlanmış salınımların A genliğinin ω (8.1) frekansına bağımlılığını göz önünde bulundurun
Formül (8.1)'den, yer değiştirme genliği A'nın bir maksimuma sahip olduğu sonucu çıkar. Rezonans frekansı ωres'i - yer değiştirme genliği A'nın maksimuma ulaştığı frekans - belirlemek için, fonksiyonun (1) maksimumunu veya aynısı olan radikal ifadenin minimumunu bulmanız gerekir. Radikal ifadeyi ω'ye göre farklılaştırıp sıfıra eşitleyerek, ωres'i belirleyen koşulu elde ederiz:
Bu eşitlik, yalnızca pozitif bir değerin fiziksel bir anlamı olduğu ω=0, ± için geçerlidir. Bu nedenle, rezonans frekansı (8.2)
Akımın işi, iletken boyunca elektrik yüklerinin transferinde elektrik alanın işidir; Devrenin bir bölümündeki akımın yaptığı iş, akım gücü, gerilim ve işin yapıldığı sürenin ürününe eşittir. Ohm yasasının formülünü bir devre bölümü için uygulayarak, akımın işini hesaplamak için formülün birkaç versiyonunu yazabilirsiniz:
A= U*I*t=I2 R*t=U2 /R*t
Enerjinin korunumu yasasına göre: iş, devre bölümünün enerjisindeki değişime eşittir, bu nedenle iletken tarafından salınan enerji, akımın işine eşittir.
(A)=B*A*c=W*s=J; 1kW*h=3 600 000 J
Joule-Lenz yasası
İletkenden akım geçtiğinde iletken ısınır ve çevre ile ısı alışverişi gerçekleşir, yani. iletken çevredeki cisimlere ısı verir.
Akım taşıyan bir iletkenden çevreye salınan ısı miktarı, akım kuvvetinin, iletkenin direncinin ve akımın iletkenden geçme süresinin karesinin ürününe eşittir.
A=Q=U*I*t=I2 *R*t=U2 /R*t
İfade, J. Joule ve E. X. Lenz tarafından deneysel olarak bağımsız olarak kurulan Joule-Lenz yasasıdır:
dQ=UIdt=I2 Rdt=U2 /R*dt.
Manyetik alan - hareketli elektrik yüklerini (akımlı iletkenler, kalıcı mıknatıslar) çevreleyen maddenin bir varoluş şekli.
Manyetik alanın ana özellikleri: hareket eden elektrik yükleri, akım taşıyan iletkenler, kalıcı mıknatıslar ve alternatif bir elektrik alanı tarafından üretilir; hareketli elektrik yükleri, akımlı iletkenler, mıknatıslanmış cisimler üzerinde kuvvetle hareket eder; alternatif bir manyetik alan, alternatif bir elektrik alanı oluşturur. Gimlet kuralı: Vidanın (vidanın) öteleme hareketinin yönü iletkendeki akımın yönü ile çakışıyorsa, gimlet kolunun dönme yönü manyetik indüksiyon vektörünün yönü ile çakışır
Sol el kuralı, Amper'in gücünü belirlemenizi sağlar, yani. manyetik alanın akım taşıyan bir iletkene etki ettiği kuvvet. Sol el, manyetik indüksiyon vektörünün dikey bileşeni avuç içine girecek şekilde konumlandırılırsa ve dört açık parmak akım boyunca yönlendirilirse, 90 derece bükülmüş başparmak amper kuvvetinin yönünü gösterecektir.
Herhangi bir yüke etki eden elektrik alanın aksine, manyetik alan yalnızca hareket eden yüklü parçacıklara etki eder. Kuvvetin yalnızca büyüklüğe değil, aynı zamanda yük hızının yönüne de bağlı olduğu ortaya çıktı. Lorentz kuvveti Manyetik alanın yüklü bir parçacığa etki ettiği kuvvete Lorentz kuvveti denir. Deneyimler, Lorentz kuvvet vektörünün F~ aşağıdaki gibi bulunduğunu göstermektedir. 1.
Lorentz kuvvetinin mutlak değeri:
Burada q yükün mutlak değeridir, v yük hızıdır, B manyetik alan endüksiyonudur, b ~v ve B~ vektörleri arasındaki açıdır.
Lorentz kuvveti hem ~v hem de B~ vektörlerine diktir. Başka bir deyişle, F~ vektörü, yük hızı ve manyetik alan indüksiyonu vektörlerinin bulunduğu düzleme diktir. Lorentz kuvvetinin verilen düzleme göre hangi yarı uzayda yönlendirildiğini bulmak için kalır.
Elektrik ve manyetik alanların karşılıklı bağlantısı, seçkin İngiliz fizikçi M. Faraday tarafından 1831'de kuruldu. Elektromanyetik indüksiyon fenomenini keşfetti. Devreye giren manyetik akının zamanında bir değişiklik ile kapalı bir iletken devrede bir elektrik akımının oluşmasından oluşur.
Elektromanyetik indüksiyon fenomeni, devreye giren manyetik akı değiştiğinde kapalı bir devrede bir elektrik akımının oluşmasıdır.
Faraday, tahta bir bobin üzerine sarılmış, birbirinden izole edilmiş iki tel spiral kullanarak elektromanyetik indüksiyon olgusunu inceledi. Bobinlerden biri galvanik bir pile, diğeri ise zayıf akımları kaydeden bir galvanometreye bağlıydı. Birinci spiralin devresinin kapanma ve açılma anlarında, ikinci spiralin devresindeki galvanometre iğnesi saptı.
Faraday'ın deneyleri.
Faraday'ın EMP deneyleri iki seriye ayrılabilir:
1. mıknatıs içeri itildiğinde ve çekildiğinde bir endüksiyon akımının oluşması (akımlı bobinler);
Deneyin açıklaması: Bir ampermetreye bağlı bir bobine bir mıknatıs yerleştirildiğinde, devrede bir endüksiyon akımı oluşur. Kaldırıldığında, farklı bir yönde bir endüksiyon akımı da oluşur. İndüksiyon akımının mıknatısın hareket yönüne ve hangi kutba sokulduğuna bağlı olduğu görülebilir. Akımın gücü mıknatısın hızına bağlıdır.
2. diğer bobindeki akım değiştiğinde bir bobinde endüksiyon akımının oluşması.
Deneyin açıklaması: Bobin 2'de bir elektrik akımı, bobin 1 devresindeki anahtarın kapanma ve açılma anlarında oluşur. Akımın yönünün bobin 1'in devresinin kapalı veya açık olmasına bağlı olduğu görülebilir. , yani manyetik akının artması (devre kapalıyken) veya azalması (devre açıldığında) ile ilgilidir. 1. bobine nüfuz ediyor.
Faraday, çok sayıda deney yoluyla, kapalı iletken devrelerde, manyetik alan endüksiyon akısındaki değişimin zaman içinde nasıl elde edildiğine bakılmaksızın, elektrik akımının yalnızca alternatif bir manyetik alanda olduklarında meydana geldiğini buldu.
Elektromanyetik indüksiyon olgusu sırasında oluşan akıma endüktif denir.
Kesin olarak, devre bir manyetik alanda hareket ettiğinde, belirli bir akım (dirence bağlı olarak) üretilmez, ancak belirli bir emf üretilir.
Faraday deneysel olarak, iletken bir devrede manyetik akı değiştiğinde, devre tarafından sınırlanan yüzey boyunca eksi işaretiyle alınan manyetik akı değişim hızına eşit bir indüksiyon Eind EMF'sinin ortaya çıktığını deneysel olarak belirledi:
Bu formül Faraday yasasını ifade eder: e. d.s. indüksiyon, kontur tarafından sınırlanan yüzey boyunca manyetik akının değişim hızına eşittir.
Formüldeki eksi işareti, Lenz kuralını yansıtır.
1833'te Lenz, Lenz kuralı olarak adlandırılan ifadeyi deneysel olarak kanıtladı: kapalı bir devrede manyetik akı değiştiğinde uyarılan endüksiyon akımı her zaman, oluşturduğu manyetik alan, endüksiyon akımına neden olan manyetik akıdaki bir değişikliği önleyecek şekilde yönlendirilir. .
Manyetik akı Ф> 0'da bir artışla ve eind< 0, т.е. э. д. с. индукции вызывает ток такого направления, при котором его магнитное поле уменьшает магнитный поток через контур.
Manyetik akıda azalma ile Ф<0, а еинд >0, yani endüktif akımın manyetik alanı, devre boyunca azalan manyetik akıyı arttırır.
Lenz kuralının derin bir fiziksel anlamı vardır - enerjinin korunumu yasasını ifade eder: devredeki manyetik alan artarsa, o zaman devredeki akım, manyetik alanı harici olana ve eğer harici olana yönlendirilecek şekilde yönlendirilir. manyetik alan devre boyunca azalır, ardından akım, manyetik alanı bu azalan manyetik alanı destekleyecek şekilde yönlendirilir.
İndüksiyon emk çeşitli nedenlere bağlıdır. Bobinin içine bir kez güçlü bir mıknatıs ve diğer sefer zayıf bir mıknatıs itilirse, ilk durumda cihazın okumaları daha yüksek olacaktır. Mıknatıs hızlı hareket ettiğinde de daha yüksek olacaklardır. Bu çalışmada yapılan deneylerin her birinde indüksiyon akımının yönü Lenz kuralı ile belirlenir. Endüktif akımın yönünü belirleme prosedürü şekilde gösterilmiştir.
manyetik indüksiyon akımı faraday
Şekilde kalıcı mıknatısın manyetik alanının kuvvet çizgileri ve endüksiyon akımının manyetik alan çizgileri mavi renkle gösterilmiştir. Manyetik alan çizgileri her zaman N'den S'ye - mıknatısın kuzey kutbundan güney kutbuna doğru yönlendirilir.
Lenz kuralına göre, manyetik akı değiştiğinde oluşan iletkendeki endüktif elektrik akımı, manyetik alanı manyetik akıdaki değişime karşı koyacak şekilde yönlendirilir. Bu nedenle bobinde manyetik alan çizgilerinin yönü kalıcı mıknatısın kuvvet çizgilerinin tersidir çünkü mıknatıs bobine doğru hareket eder. Akımın yönünü gimlet kuralına göre buluyoruz: gimlet (doğru dişe sahip), öteleme hareketi bobindeki indüksiyon hatlarının yönü ile çakışacak şekilde vidalanırsa, o zaman dönme yönü gimlet kolu, indüksiyon akımının yönü ile çakışır.
Bu nedenle, miliammetreden geçen akım, şekilde kırmızı okla gösterildiği gibi soldan sağa doğru akar. Mıknatısın bobinden uzaklaşması durumunda endüktif akımın manyetik alan çizgileri sabit mıknatısın kuvvet çizgileri yönünde çakışacak ve akım sağdan sola doğru akacaktır.
Elektromanyetik indüksiyon yasası, modern elektrik mühendisliğinin yanı sıra, tüm uygarlığımızı tamamen dönüştüren modern endüstrinin çekirdeğini oluşturan radyo mühendisliğinin temelini oluşturur. Elektromanyetik indüksiyonun pratik uygulaması, keşfinden sadece yarım yüzyıl sonra başladı. O zamanlar, teknolojik ilerleme hala nispeten yavaştı. Elektrik mühendisliğinin tüm modern hayatımızda bu kadar önemli bir rol oynamasının nedeni, elektriğin en uygun enerji şekli olması ve tam da elektromanyetik indüksiyon yasasıdır. İkincisi, mekanik enerjiden (jeneratörler) elektrik elde etmeyi, enerjiyi (transformatörler) esnek bir şekilde dağıtmayı ve taşımayı ve mekanik enerjiye (elektrik motoru) ve diğer enerji türlerine dönüştürmeyi kolaylaştırır ve tüm bunlar çok yüksek verimlilikle gerçekleşir. Yaklaşık 50 yıl önce, fabrikalardaki takım tezgahları arasında enerji dağıtımı, karmaşık bir şaft ve kayış tahrik sistemi aracılığıyla gerçekleştiriliyordu - şanzıman ormanı, o zamanın endüstriyel "iç mekanının" karakteristik bir detayıydı. Modern takım tezgahları, gizli bir elektrik kablo sisteminden beslenen kompakt elektrik motorları ile donatılmıştır.
Modern endüstri, tüm ülkeyi ve bazen birkaç komşu ülkeyi kapsayan tek bir güç kaynağı sistemi kullanır.
Güç kaynağı sistemi bir güç jeneratörü ile başlar. Jeneratörün çalışması, elektromanyetik indüksiyon yasasının doğrudan kullanımına dayanmaktadır. Şematik olarak, en basit jeneratör, alanında bir bobinin (rotor) döndüğü sabit bir elektromıknatıstır (stator). Rotor sargısında uyarılan alternatif akım, özel hareketli kontaklar - fırçalar yardımıyla giderilir. Büyük gücü hareketli kontaklardan geçirmek zor olduğundan, genellikle ters bir jeneratör devresi kullanılır: dönen bir elektromıknatıs, sabit stator sargılarındaki akımı harekete geçirir. Böylece jeneratör, rotorun dönüşünün mekanik enerjisini elektriğe dönüştürür. İkincisi, termal enerji (buhar veya gaz türbini) veya mekanik enerji (hidro türbin) ile çalıştırılır.
Güç kaynağı sisteminin diğer ucunda elektrik kullanan çeşitli aktüatörler bulunur ve bunların en önemlisi elektrik motorudur (elektrik motoru). Basitliği nedeniyle en yaygın olanı, 1885-1887'de bağımsız olarak icat edilen sözde asenkron motordur. İtalyan fizikçi Ferraris ve ünlü Hırvat mühendis Tesla (ABD). Böyle bir motorun statoru, dönen bir alan oluşturan karmaşık bir elektromıknatıstır. Alanın dönüşü, akımların faz kaydırmalı olduğu bir sargı sistemi kullanılarak elde edilir. En basit durumda, fazda 90° kaydırılmış, dik yönlerde iki alanın üst üste bindirilmesi yeterlidir (Şekil VI.10).
Böyle bir alan karmaşık bir ifade olarak yazılabilir:
bu, o frekansıyla saat yönünün tersine dönen, sabit uzunlukta iki boyutlu bir vektörü temsil eder. Formül (53.1), § 52'deki alternatif akımın karmaşık temsiline benzer olsa da, fiziksel anlamı farklıdır. Alternatif akım durumunda, karmaşık ifadenin yalnızca gerçek kısmı gerçek değere sahipti, ancak burada karmaşık değer iki boyutlu bir vektörü temsil ediyor ve fazı yalnızca alternatif alanın bileşenlerinin salınımlarının fazı değil, aynı zamanda alan vektörünün yönünü de karakterize eder (bkz. Şekil VI.10).
Teknolojide, genellikle üç fazlı akım denilen, yani fazları birbirine göre 120 ° kaydırılan üç akım yardımıyla biraz daha karmaşık bir alan döndürme şeması kullanılır. Bu akımlar, biri diğerine göre 120 ° 'lik bir açıyla döndürülen üç yönde bir manyetik alan oluşturur (Şekil VI.11). Böyle bir üç fazlı akımın, benzer bir sargı düzenine sahip jeneratörlerde otomatik olarak elde edildiğini unutmayın. Teknolojide yaygın olarak kullanılan üç fazlı akım icat edildi.
Pirinç. VI.10. Dönen bir manyetik alan elde etme şeması.
Pirinç. VI.11. Asenkron motorun şeması. Basit olması için rotor tek bir dönüş olarak gösterilmiştir.
1888'de, Almanya'da bu temelde dünyanın ilk teknik elektrik hattını inşa eden seçkin Rus elektrik mühendisi Dolivo-Dobrovolsky tarafından.
Bir endüksiyon motorunun rotor sargısı, kısa devreli dönüşlerin en basit durumundan oluşur. Alternatif bir manyetik alan, bobinlerde bir akımı indükler ve bu da rotorun manyetik alanla aynı yönde dönmesine yol açar. Lenz kuralına göre rotor, dönen manyetik alana "yetişme" eğilimindedir. Yüklü bir motor için, rotor hızı her zaman alandan düşüktür, çünkü aksi halde indüksiyon EMF ve rotordaki akım sıfıra döner. Dolayısıyla adı - asenkron motor.
Görev 1. Yüke bağlı olarak bir asenkron motorun rotorunun dönme hızını bulun.
Rotorun bir dönüşündeki akımın denklemi şu şekildedir:
burada - rotora göre kayan alanın açısal hızı, bobinin alana göre yönünü, bobinin rotordaki konumunu karakterize eder (Şekil VI.12, a). Karmaşık niceliklere geçerek (bkz. § 52), çözümü elde ederiz (53.2)
Aynı manyetik alanda bir bobine etki eden tork,
Pirinç. VI.12. Asenkron motor sorunu hakkında. a - "kayan" bir alanda rotor sargısının dönüşü; b - motorun yük özelliği.
Tipik olarak, rotor sargısı çok sayıda eşit aralıklı dönüş içerir, böylece 9'un üzerindeki toplam, entegrasyonla değiştirilebilir, sonuç olarak motor mili üzerindeki toplam tork için elde ederiz.
rotorun dönüş sayısı nerede. Bağımlılık grafiği Şekil 1'de gösterilmektedir. VI.12, b. Maksimum tork, kayma frekansına karşılık gelir. Rotorun omik direncinin, maksimum motor torkunu değil, yalnızca kayma frekansını etkilediğini unutmayın. Negatif kayma frekansı (rotor alanı “sollar”) jeneratör moduna karşılık gelir. Bu modu sürdürmek için, stator sargılarında elektrik enerjisine dönüştürülen harici enerjiyi harcamak gerekir.
Belirli bir tork için kayma frekansı belirsizdir, ancak yalnızca mod kararlıdır
Elektriği dönüştürmek ve taşımak için sistemlerin ana elemanı, AC voltajını değiştiren bir transformatördür. Uzun mesafeli elektrik iletimi için, yalnızca yalıtımın bozulmasıyla sınırlı, mümkün olan maksimum voltajın kullanılması avantajlıdır. Şu anda, iletim hatları yaklaşık olarak bir voltajla çalışır Belirli bir iletilen güç için, hattaki akım voltajla ters orantılıdır ve hattaki kayıplar voltajın karesi olarak düşer. Öte yandan, elektrik tüketicilerine güç sağlamak için, esas olarak tasarımın basitliği (yalıtım) ve güvenlik nedenleriyle çok daha düşük voltajlara ihtiyaç vardır. Bu nedenle voltaj dönüşümü ihtiyacı.
Genellikle bir transformatör, ortak bir demir çekirdek üzerindeki iki sargıdan oluşur (Şekil VI.13). Bir transformatörde başıboş akıyı azaltmak ve dolayısıyla sargılar arasında daha iyi akı bağlantısını azaltmak için bir demir çekirdeğe ihtiyaç vardır. Demir de iletken olduğu için bir değişkeni geçer.
Pirinç. V1.13. Bir AC transformatörünün şeması.
Pirinç. VI.14. Rogowski kuşağının şeması. Kesikli çizgi koşullu olarak entegrasyon yolunu gösterir.
sadece sığ bir derinliğe kadar manyetik alan (bkz. § 87). Bu nedenle, transformatörlerin çekirdeklerinin lamine edilmesi, yani birbirinden elektriksel olarak izole edilmiş bir dizi ince levha şeklinde yapılması gerekir. 50 Hz'lik bir güç frekansı için normal plaka kalınlığı 0,5 mm'dir. Yüksek frekanslardaki transformatörler için (radyo mühendisliğinde), çok ince plakalar (mm) veya ferrit çekirdekler kullanmanız gerekir.
Görev 2. Transformatör çekirdek plakaları hangi gerilime göre yalıtılmalıdır?
Çekirdekteki plaka sayısı ve trafo sargısının dönüşündeki gerilim ise, bitişik plakalar arasındaki gerilim
Dağınık bir akışın olmadığı en basit durumda, her iki sargıdaki EMF oranı, dönüş sayısıyla orantılıdır, çünkü dönüş başına endüksiyon EMF'si çekirdekteki aynı akı tarafından belirlenir. Ek olarak, transformatördeki kayıplar küçükse ve yük direnci büyükse, birincil ve ikincil sargılardaki gerilimlerin oranının da orantılı olduğu açıktır. Bu, transformatörün çalışma prensibidir ve bu sayede voltajı defalarca değiştirmeyi kolaylaştırır.
Görev 3. İsteğe bağlı bir yük için voltaj dönüşüm oranını bulun.
Transformatördeki kayıpları ve sızıntıyı (ideal transformatör) ihmal ederek, sargılardaki akımlar için denklemi (SI birimlerinde) şeklinde yazıyoruz.
karmaşık yük direnci nerede (bkz. § 52) ve (51.2) ifadesi karmaşık bir devrenin endüksiyon EMF'si için kullanılır. (51.6) bağıntısı yardımıyla; gerilim dönüşüm oranını denklemleri (53.6) çözmeden, sadece bunları birbirine bölerek bulabilirsiniz:
Dönüşüm oranı, bu nedenle, herhangi bir yükteki dönüş sayısının oranına eşittir. İşaret, sargıların başlangıcı ve bitişinin seçimine bağlıdır.
Mevcut dönüşüm oranını bulmak için, sonucu elde ettiğimiz sistemi (53.7) çözmeniz gerekir.
Genel durumda, katsayı karmaşık bir değer olarak ortaya çıkar, yani sargılardaki akımlar arasında bir faz kayması görülür. Küçük bir yükün özel durumu ilgi çekicidir, yani akımların oranı gerilimlerin oranının tersi olur.
Bu trafo modu, yüksek akımları (akım trafosu) ölçmek için kullanılabilir. Akımların aynı basit dönüşümünün, akım trafosunun özel bir tasarımı ile akımın zamana keyfi bağımlılığı için de korunduğu ortaya çıktı. Bu durumda, Rogowski bobini olarak adlandırılır (Şekil VI.14) ve tek biçimli sargıya sahip keyfi şekle sahip esnek, kapalı bir solenoiddir. Kayışın çalışması, manyetik alan dolaşımının korunumu yasasına dayanmaktadır (bkz. § 33): entegrasyonun kayış içindeki kontur boyunca gerçekleştirildiği durumlarda (bkz. Şekil VI.14), kapsanan ölçülen toplam akımdır kemer tarafından. Kayışın enine boyutlarının yeterince küçük olduğunu varsayarsak, kayışta indüklenen endüksiyon emk'i aşağıdaki gibi yazabiliriz:
kayışın enine kesiti nerede, a sarım yoğunluğu, her iki değerin de kayış boyunca sabit olduğu varsayılır; kayışın sargısının yoğunluğu ve enine kesiti (50) uzunluk (53.9) boyunca sabitse kayışın içinde.
Elektrik voltajının basit bir dönüşümü yalnızca alternatif akım için mümkündür. Bu, modern endüstrideki belirleyici rolünü belirler. Doğru akımın gerekli olduğu durumlarda önemli zorluklar ortaya çıkar. Örneğin, ultra uzun menzilli enerji nakil hatlarında, doğru akım kullanımı önemli avantajlar sağlar: cilt etkisi olmadığından (bkz. § 87) ve rezonans olmadığından ısı kayıpları azalır.
(dalga) uzunluğu alternatif akımın dalga boyuna eşit olan iletim hattını açıp kapatırken geçici geçişler (50 Hz endüstriyel frekans için 6000 km). Zorluk, iletim hattının bir ucundaki yüksek voltajlı alternatif akımı doğrultup diğer ucunda onu ters çevirmekte yatmaktadır.
Khudoley Andrey, Khnykov Igor
Elektromanyetik indüksiyon fenomeninin pratik uygulaması.
İndirmek:
Ön izleme:
Sunuların önizlemesini kullanmak için bir Google hesabı (hesabı) oluşturun ve oturum açın: https://accounts.google.com
Slayt altyazıları:
Modern teknolojide elektromanyetik indüksiyon Suvorov şehrinin 11 "A" sınıfı MOUSOSH No. 2 öğrencileri tarafından gerçekleştirilir. Khnykov Igor, Khudoley Andrey
Elektromanyetik indüksiyon fenomeni, 29 Ağustos 1831'de Michael Faraday tarafından keşfedildi. Elektromanyetik indüksiyon fenomeni, zamanla değişen bir manyetik alanda duran veya sabit bir manyetik alanda hareket eden iletken bir devrede bir elektrik akımının oluşmasından oluşur; devre değişiklikleri.
Kapalı bir devrede elektromanyetik indüksiyonun EMF'si sayısal olarak eşittir ve bu devre tarafından sınırlanan yüzeyden geçen manyetik akının değişim hızına işaret olarak zıttır. İndüksiyon akımının yönü (ve ayrıca EMF'nin büyüklüğü), devreyi atlamak için seçilen yön ile çakışırsa pozitif olarak kabul edilir.
Faraday'ın deneyi Kalıcı bir mıknatıs, bir galvanometreye bağlı bir bobine sokulur veya bobinden çıkarılır. Mıknatıs devrede hareket ettiğinde, bir elektrik akımı ortaya çıkar.Bir ay içinde Faraday, elektromanyetik indüksiyon fenomeninin tüm temel özelliklerini deneysel olarak keşfetti. Şu anda Faraday'ın deneyleri herkes tarafından yapılabilir.
Elektromanyetik alanın ana kaynakları Elektromanyetik alanın ana kaynakları şunlardır: Güç hatları. Kablolama (binaların ve yapıların içinde). Elektrikli ev aletleri. Kişisel bilgisayarlar. TV ve radyo verici istasyonları. Uydu ve hücresel iletişim (cihazlar, tekrarlayıcılar). Elektrikli taşıma. radar tesisleri.
Güç hatları Çalışan bir güç hattının telleri, bitişik alanda (kablodan onlarca metre mertebesinde mesafelerde) endüstriyel frekansta (50 Hz) bir elektromanyetik alan oluşturur. Ayrıca, hattın yakınındaki alan kuvveti, elektrik yüküne bağlı olarak geniş bir aralıkta değişebilir. Aslında, sıhhi koruma bölgesinin sınırları, 1 kV / m'ye eşit, maksimum elektrik alan gücüne sahip tellerden en uzaktaki sınır çizgisi boyunca belirlenir.
Elektrik kabloları Elektrik kabloları şunları içerir: bina yaşam destek sistemleri için güç kabloları, güç dağıtım kablolarının yanı sıra dallandırma panoları, güç kutuları ve transformatörler. Elektrik kabloları, konutlardaki endüstriyel frekans elektromanyetik alanının ana kaynağıdır. Bu durumda, kaynak tarafından yayılan elektrik alan kuvveti seviyesi genellikle nispeten düşüktür (500 V/m'yi aşmaz).
Elektrikli ev aletleri Elektromanyetik alan kaynakları, elektrik akımıyla çalışan tüm ev aletleridir. Aynı zamanda, radyasyon seviyesi modele, cihaz cihazına ve belirli çalışma moduna bağlı olarak en geniş aralıkta değişir. Ayrıca, radyasyon seviyesi büyük ölçüde cihazın güç tüketimine bağlıdır - güç ne kadar yüksekse, cihazın çalışması sırasında elektromanyetik alan seviyesi o kadar yüksek olur. Ev aletlerinin yakınındaki elektrik alan şiddeti onlarca V/m'yi geçmez.
Kişisel Bilgisayarlar Bir bilgisayar kullanıcısı için olumsuz sağlık etkilerinin birincil kaynağı, monitörün görüntü aygıtıdır (VOD). Bir kişisel bilgisayar, monitör ve sistem birimine ek olarak çok sayıda başka aygıt (yazıcılar, tarayıcılar, ağ filtreleri vb.) içerebilir. Tüm bu cihazlar elektrik akımı kullanılarak çalışır, yani elektromanyetik alan kaynaklarıdır.
Kişisel bilgisayarların elektromanyetik alanı, en karmaşık dalga ve spektral bileşime sahiptir ve ölçülmesi ve ölçülmesi zordur. Manyetik, elektrostatik ve radyasyon bileşenlerine sahiptir (özellikle monitör önünde oturan bir kişinin elektrostatik potansiyeli -3 ila +5 V arasında olabilir). Kişisel bilgisayarların artık insan faaliyetinin tüm dallarında aktif olarak kullanıldığı göz önüne alındığında, insan sağlığı üzerindeki etkileri dikkatli bir şekilde incelenmekte ve kontrol edilmektedir.
Televizyon ve radyo verici istasyonları Şu anda Rusya topraklarında önemli sayıda radyo yayın istasyonu ve çeşitli bağlantı merkezleri bulunmaktadır. Verici istasyonlar ve merkezler, kendileri için özel olarak belirlenmiş bölgelerde bulunur ve oldukça geniş alanları (1000 hektara kadar) işgal edebilir. Yapıları gereği, radyo vericilerinin bulunduğu bir veya daha fazla teknik bina ve birkaç düzine kadar anten besleme sisteminin (AFS) bulunduğu anten alanlarını içerirler. Her sistem, yayılan bir anten ve yayın sinyalini getiren bir besleme hattı içerir.
Uydu iletişimi Uydu iletişim sistemleri, Dünya üzerindeki bir verici istasyondan ve yörüngedeki tekrarlayıcılardan - uydulardan oluşur. Verici uydu iletişim istasyonları, yüzlerce W/m'ye ulaşan enerji akışı yoğunluğu olan, dar bir şekilde yönlendirilmiş bir dalga ışını yayar. Uydu iletişim sistemleri, antenlerden önemli mesafelerde yüksek elektromanyetik alan güçleri oluşturur. Örneğin 2,38 GHz frekansında çalışan 225 kW gücündeki bir istasyon, 100 km mesafede 2,8 W/m2 enerji akı yoğunluğu oluşturmaktadır. Enerjinin ana ışına göre saçılması çok küçüktür ve en çok antenin doğrudan yerleştirildiği alanda meydana gelir.
Hücresel iletişim Hücresel telsiz telefon, günümüzde en yoğun şekilde gelişen telekomünikasyon sistemlerinden biridir. Bir hücresel iletişim sisteminin ana unsurları, baz istasyonları ve mobil telsiz telefonlardır. Baz istasyonları, bir elektromanyetik alan kaynağı oldukları için mobil cihazlarla radyo iletişimini sürdürür. Sistem, kapsama alanını km yarıçaplı bölgelere veya sözde "hücrelere" bölme ilkesini kullanır.
Baz istasyonunun radyasyon yoğunluğu, yük, yani cep telefonu sahiplerinin belirli bir baz istasyonunun hizmet alanındaki varlığı ve telefonu bir konuşma için kullanma istekleri ile belirlenir; günün saatine, istasyonun konumuna, haftanın gününe ve diğer faktörlere bağlıdır. Geceleri, istasyonların yüklenmesi neredeyse sıfırdır. Mobil cihazların radyasyon yoğunluğu büyük ölçüde "mobil radyotelefon - baz istasyonu" iletişim kanalının durumuna bağlıdır (baz istasyonundan uzaklık arttıkça, cihazın radyasyon yoğunluğu da artar).
Elektrikli ulaşım Elektrikli ulaşım (troleybüs, tramvay, metro vb.), Hz frekans aralığında güçlü bir elektromanyetik alan kaynağıdır. Aynı zamanda, çoğu durumda çekiş elektrik motoru ana yayıcı görevi görür (troleybüsler ve tramvaylar için hava akımı toplayıcıları, yayılan elektrik alanın gücü açısından elektrik motoruyla rekabet eder).
Radar kurulumları Radar ve radar kurulumlarında genellikle reflektör tipi antenler (“çanaklar”) bulunur ve dar yönlendirilmiş bir radyo ışını yayar. Antenin uzayda periyodik hareketi, radyasyonun uzaysal süreksizliğine yol açar. Radyasyon için radarın döngüsel çalışmasından dolayı radyasyonda geçici bir süreksizlik de vardır. 500 MHz ile 15 GHz arasındaki frekanslarda çalışırlar, ancak bazı özel kurulumlar 100 GHz veya daha yüksek frekanslarda çalışabilir. Radyasyonun özel doğası gereği, zeminde yüksek enerji akı yoğunluğuna (100 W/m2 veya daha fazla) sahip bölgeler oluşturabilirler.
Metal dedektörleri Teknolojik olarak, bir metal dedektörünün çalışma prensibi, herhangi bir metal nesnenin bir elektromanyetik alana yerleştirildiğinde etrafında oluşan bir elektromanyetik alanın kaydedilmesi olgusuna dayanır. Bu ikincil elektromanyetik alan hem yoğunluk (alan şiddeti) hem de diğer parametreler bakımından farklılık gösterir. Bu parametreler, nesnenin boyutuna ve iletkenliğine (altın ve gümüş, örneğin kurşundan çok daha iyi iletkenliğe sahiptir) ve tabii ki, metal dedektör anteni ile nesnenin kendisi arasındaki mesafeye (oluşma derinliği) bağlıdır.
Yukarıdaki teknoloji, metal dedektörün bileşimini belirledi: dört ana bloktan oluşur: bir anten (bazen verici ve alıcı antenler farklıdır ve bazen aynı antendir), bir elektronik işlem birimi, bir bilgi çıkış birimi (görsel - LCD ekran veya ok göstergesi ve ses - hoparlör veya kulaklık jakı) ve güç kaynağı.
Metal dedektörleri şunlardır: Arama Teftiş İnşaat amaçlı
Arama Bu metal dedektörü her türlü metal nesneyi aramak için tasarlanmıştır. Kural olarak, bunlar boyut, maliyet ve elbette modelin işlevleri açısından en büyüğüdür. Bunun nedeni, bazen dünyanın kalınlığında birkaç metreye kadar derinlikte nesneler bulmanız gerekmesidir. Güçlü bir anten, yüksek düzeyde elektromanyetik alan üretebilir ve büyük derinliklerdeki en küçük akımları bile yüksek hassasiyetle algılayabilir. Örneğin, bir arama metal detektörü, toprakta 2-3 metre derinlikte demirli jeolojik bileşikler bile içerebilen metal bir madeni para tespit eder.
Muayene Özel servisler, gümrük memurları ve çeşitli kuruluşların güvenlik görevlileri tarafından bir kişinin vücuduna ve kıyafetlerine gizlenmiş metal nesneleri (silahlar, değerli metaller, patlayıcı cihaz telleri vb.) aramak için kullanılır. Bu metal dedektörler, kompaktlık, kullanım kolaylığı, kolun sessiz titreşimi gibi modların varlığı (böylece aranan kişi, arama görevlisinin bir şey bulduğunu bilmesin) ile ayırt edilir. Bu tür metal dedektörlerde bir ruble madeni para tespit aralığı (derinliği) 10-15 cm'ye ulaşır.
Dıştan bir yayı andıran ve bir kişinin içinden geçmesini gerektiren kemerli metal dedektörleri de yaygın olarak kullanılmaktadır. Dikey duvarları boyunca, insan büyümesinin her seviyesindeki metal nesneleri algılayan ultra hassas antenler yerleştirilmiştir. Genellikle kültürel eğlence yerlerinin önüne, bankalara, kurumlara vs. kurulurlar. Kemerli metal dedektörlerin ana özelliği, yüksek hassasiyet (ayarlanabilir) ve insan akışının yüksek hızda işlenmesidir.
İnşaat amaçlı Bu metal dedektör sınıfı, sesli ve ışıklı alarmların yardımıyla, inşaatçıların hem duvar kalınlıklarında hem de bölmelerin ve sahte panellerin arkasında bulunan metal boruları, yapısal elemanları veya tahrikleri bulmasına yardımcı olur. İnşaat amaçlı bazı metal dedektörleri genellikle tek bir cihazda ahşap yapı dedektörleri, canlı kablolardaki voltaj dedektörleri, kaçak dedektörleri vb. ile birleştirilir.